Вы здесь: Главная -> Книги -> Лабораторные работы по физике. Часть II. ЭЛЕКТРИЧЕСТВО И МАГНЕТИЗМ -> Лабораторная работа № 2-11
Новости науки
2016:
78
2015:
12345678910
2014:
123456789101112
2013:
123456789101112
2012:
123456789101112
2011:
123456789101112
2010:
123456789101112
2009:
123456789101112
2008:
123456789101112
2007:
123456789101112
2006:
123456789101112
Рейтинг@Mail.ru

Лабораторная работа № 2-11


Целью данной работы является определение удельного заряда электрона, т.е. отношения si_11_5.
Для этого используется помещенная в магнитное поле электронная лампа с цилиндрическим анодом, по оси которого проходит катод (диод 2Ц2С). Лампа помещается внутри длинного соленоида, так что магнитное поле соленоида параллельно катоду, причем вектор скорости электронов и вектор si_11_3 магнитной индукции соленоида взаимно перпендикулярны, поэтому электроны будут двигаться в плоскости перпендикулярной si_11_3 (рис.40).
Крестик показывает, что вектор si_11_3 направлен перпендикулярно чертежу (от нас).
Для сообщения электронам постоянной по величине скорости движения, в данной работе положительный потенциал подается на анод. Электрон, вылетев из катода, движется в электрическом поле "анод-катод" ускорено. Для определения скорости электрона используется закон энергии, при движении электрона в вакууме, вся работа сил электрического поля еU идет на увеличение кинетической энергии электрона:

eq_11_10
где UC - разность потенциалов между сеткой и катодом. Отсюда

eq_11_11
Подставляя (11-11) в формулу (11-7) и учитывая, что q = е, получим

eq_11_12 Зависимость траектории электрона от индукции магнитного поля График зависимости анодного тока от тока на соленоиде
Откуда следует, что при заданном напряжении, радиус R пропорционально 1/В. Зависимость траектории электрона от индукции магнитного поля В показана на рис.41.
Из формулы (11-12) видно, что для каждого значения UC существует некоторое критическое значение магнитной индукции В0, при котором траектория электронов как раз касается поверхности анода (рис.41а). При В = В0 радиус траектории R = Ra/2, Ra – радиус цилиндрического анода. Электроны при этом практически не попадают на анод, ток через лампу (Ia) резко падает. Зависимость анодного тока от магнитной индукции В изображена на рис.41b.
Подставив в формулу (11-12) R = Ra/2 получим расчетную формулу для удельного заряда:

eq_11_13
где магнитную индукцию поля соленоида (в системе СИ) находят по формуле:

eq_11_14
Здесь N - число витков катушки соленоида; l - длина соленоида; μ0 - магнитная постоянная; μ - относительная магнитная проницаемость; К - поправка на неоднородность магнитного поля получается практическим путем (теоретическая формула пригодна лишь для бесконечно длинного соленоида); IC - критическое значение тока, соответствующее В. Ток IC в катушке, соответствует спаду Ia в анодной цепи. Так как установить момент исчезновения анодного тока трудно, то для определения IC строят график зависимости Ia = f(IC). График имеет резко спадающую часть участок а—а1 (рис.42). Продолжая прямую а—а1 до пересечения с осью абсцисс находят IC.



главная :: наверх :: добавить в избранное :: сделать стартовой :: рекомендовать другу :: карта сайта :: создано: 12.12.2007
Наша кнопка:
Научно-образовательный портал